Rychlost, kterou se monochromatické rovinné čelo vlny šíří podél svého normálního směru, se nazývá fázová rychlost vlny. Rychlost, kterou se energie světelných vln šíří, se nazývá rychlost paprsku. Směr, kterým se světlo šíří, jak je pozorováno lidským okem, je směr, kterým se světlo šíří.

U nemagnetického monokrystalu je fázová rychlost rovinné světelné vlny kolmá ke směru elektrického posuvu D a intenzitu magnetického pole H, zatímco směr šíření energie světelné vlny je kolmý k H a intenzitu elektrického pole E. Dielektrická konstanta anizotropních optických médií je tenzor druhého řádu.D a E obecně nejsou rovnoběžné, takže směr fázové rychlosti v a lineární rychlost v_r obecně nejsou konzistentní. Přiložený úhel α mezi nimi se nazývá diskrétní aúhel, který je funkcí směru fázové rychlosti (nebo rychlosti paprsku) a směru D (nebo E) (jak je znázorněno na obrázku níže). Fázová rychlost a lineární rychlost nejsou obecně stejné a vztah mezi nimi je stejnýv=v_rcosα.

Poměr rychlosti, kterou se světlo šíří ve vakuu (c) na jeho fázovou rychlost v v daném směru v anizotropním optickém prostředí se nazývá index lomu pro tento směr. Podobně poměrc na rychlost paprsku v určitém směru n_r=c/v_r se nazývá index lomu paprsku v tomto směru.

WISOPTIC vlnové desky